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数学微分几何

梁老师的书很经典,他的视频里曾经说过,在某种角度克氏符可以看成张量,具体怎么看我忘了,书上应该有,但是通常导出的联络系数Γⁱⱼₖ 不是张量,因为它的坐标变换有两项,只有与新坐标系的联络系数相乘的那一项才是符合张量变化规律的,后面的那一项不是,然而它消不掉,因此联络系数不是张量。

这其实就是一个视角问题,应用的意义不大,联络主要是定义协变导数从而定义曲率张量,进而表达弯曲的曲面。根据现代微分几何的观点,联络比度量要基本,度量应该知道吧,度量张量gᵢⱼdxⁱ ⨂ dxʲ ,我们一般只取它的系数,也叫度量张量。但作为专业学这东西的学生,心里应该记着,它是有基底的“二阶向量”。在几何里,它叫基本张量或者曲面第一基本系数;在广相里,它叫引力场。联络系数Γⁱⱼₖ 被称为克氏符,当且仅当它能写成度量的微分表达式:

1

Γⁱⱼₖ=─ gⁱˢ(∂ⱼgₖₛ+∂ₖgₛⱼ – ∂ₛgⱼₖ)。

2

联络之所以基本是因为我们可以采用不同的度量去测量一个空间,但是在某个给定的微分流形下,与某个给定度量相容的联络并不总是存在,尤其是无挠的联络。“挠”是挠率,这个东西很重要,不是它存在重要,而是它不存在才重要,无挠率的联络是对称的,与度量相容的联络是可以用度量表示的,但,更重要的是,挠率如果存在,空间是不能“局部平直”的,广义相对论要求空间局部平直,否则,流形一点处的邻域就不能同胚于一个欧氏空间了,那么等效原理在一点的邻域将失效——因为点的邻域如果不是在是平直的欧氏空间,等效原理就不能把一点处的引力效应转化为惯性效应了【惯性系是平直的坐标系或参考系】。几何上你可以考察挠率不为0的联络,允许挠率存在的那个背景空间叫“仿射联络空间”,然而,当我们赋予该空间以黎曼度量时,它就变为了黎曼流形,按黎曼几何的基本结构——度量的微分二次型——它有唯一的与度量相容的无挠的联络,即你学的克氏符,它可以写成度量的微分表达式。因为广相被实验证实且至少在实验可检测的角度,我们所在空间的挠率无限趋于0【按赵峥老师的话说,挠率即使存在要么是内部的,要么是代数形式——不能传播,否则如果质量引起空间“有挠弯曲”——扭曲,那么广相的结论是不成立,但是实验是支持广相的,因此否定挠率大范围存在且传播】,所以我们的数学和物理倾向于广相与黎曼几何,而不是带挠率的那种联络和几何。

另外,只有确定了联络和度量的关系,我们才能建立某个流形上真正的几何而不只是拓扑,因为如果空间本身是弯曲的,我们需要一种沿着弯曲空间走的“直线”,从而测定两点间的距离,这是依赖于平行移动的,也就是定义协变导数,本质上就是确定联络。

记得我之前写过一个类似的回答,古典几何的和现代几何的区别主要是三点:一个独立性,一个复杂性,一个是整体性。

独立性就是内蕴性。古典微分几何是欧拉开启的,他用微积分的方法研究几何问题,用法截面去切曲面从而考察曲面的弯曲情况,但是法截面的存在其实是默认由一个背景空间可以让它们存在的。现代微分几何不需要假设有背景空间装着某个曲面,被研究的曲面本身就是空间,我们的坐标系都是直接选择“贴合”曲面的,就像地球的经纬网而不是笛卡尔坐标系。平行移动可以帮助我们识别空间是否弯曲,指标就是联络,一旦它与度量相容就是内蕴量,与外在空间无关,从而直接表征曲面本身的弯曲情况。

复杂性就是高维度。古典的是三维空间的几何,包括曲线啊,曲面啊。其实,近代的微分几何已经开始向高维扩展了,但是是外在的高维,也就是我们先要定义高维的欧氏空间,然后再在其中定义高维曲面,我们叫超曲面。这是古典微分几何的直接推广。现代微分几何,是在内蕴的前提下进行的高维推广。

整体性就是非局部性。这好像是废话,但如果不解释一下还是容易懵。微积分的特点就是函数的局部性质,点的邻域如何如何、连续函数的局部保号性,保序性......但是你很少见函数有什么整体性,比如像陌生又熟悉的“一致连续性”这种,它们还是很少的。建立在极限概念上的连续性就已经把函数研究限制邻域内了,除非我们附加更多的条件,这样才能有某些整体性质。整体性质也叫大范围性质,不知道你听没听过所谓的“大范围分析”,或者更准确地说叫流形上的分析,现代微分几何都得学这个的。

把R【实数集】上的分析学推广到微分流形上就是大范围分析。

整体几何的例子还是挺多的,比如等周面积问题,给你一个确定周长的闭曲线,问它围成什么图形时面积最大,答案是圆,你怎么证明?这就是整体几何的一个例子。再就是高斯-博内定理,全面反应曲面每点处曲面平均性质与拓扑不变量关系的等式,曲率是曲面点的函数,反应的是点的邻域的几何状态,它的积分等于整个曲面整体量——拓扑量,这也是一个整体几何的例子。整体几何有点像欧氏几何研究整个三角形的那种模式,但是它更多的是研究曲面的整体性质。

古典微分几何不太考虑整体问题,这里面有历史的原因,毕竟那时工具有限,思想认识也有限,微积分刚发迹不久,拓扑学那会连受精卵都不是,所以根本谈不上什么整体几何。还是前面说的,这时的微分几何就是用法截面切切曲面,看看曲率,然后列个特征值的二次方程,考察一下根,发现根正好是曲率的极值,于是再定义高斯曲率、平均曲率啥的。再就是当曲面的一般方程的梯度为0时,发现高斯曲率可以写成曲面方程【根据一般方程的变形】的二阶导数形成的矩阵的行列式,这正好对应特征值的积。然后引入矢量分析,把n元m维向量值函数的分析与曲面论结合,于是我们的麦克斯韦方程或者叫电动力学的数学工具就有了,这时主要是把场看成曲面,然后进行梯度、旋度、散度、点乘、叉乘之类的讨论。

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