量子理论中的身份和个性（一）
量子物理学的形而上学意义是什么？ 接近这个问题的一种方法是考虑理论对具有良好定义身份状况的人的对象的影响。 根据“接受的观点”，随着量子革命进行了阐述，量子理论意味着在这种意义上不能被视为个体物体的基本颗粒。 这种观点有动力开发非标正式系统，这适合代表非单独对象。 然而，还有人据称，Quantum物理学实际上与个体物体的形而上学兼容，但是这种物体在某种意义上无法区分，这导致雷布里兹的着名索引的身份的着名原则。 最后一个索赔也得到了对理解量子实体个性的进一步争议。 结果，我们面临的物理学的无效形而上学形式，在一方面，一方面，Quantum物体和其他量子物体的物体的物理学。 有人认为，这种基本形状的“包裹”的下期对现实主义 - 反重现象主义辩论具有重要意义。
1.简介
2.量子非个性
量子个性
4.量子物理与钉孤立的身份
5.杂交差异方法
6.非个性和自我认同
7.形而上学的下式
参考书目
学术工具
其他互联网资源
相关条目
1.简介
通常认为，我们遇到的椅子，树木，岩石，人和许多所谓的“日常”对象可以被视为个人。 那么，问题是如何理解这种个性的方式，或者是什么构成个人的“原则”。 这是一个在哲学中具有很长的历史问题。 可以大致划定许多方法。
我们可能首先注意到一棵树和岩石，例如，可以在不同的属性方面进行区分。 然后，我们可能会进一步进一步，坚持认为这也构成了归因于他们的个性的基础。 即使是两个明显非常相似的物体，例如两个相同面额或所谓的相同双胞胎的两个硬币，也会在其性质中显示一些差异 - 这里的划痕，那里疤痕等。 在此帐户中，这种差异足以区分和分类对象。 这底部被称为对象的所谓的“捆绑”视图，根据哪个对象只不过是一捆属性。 为了保证个性化，在拥有完全相同的属性的意义上，没有两个物体可以绝对无法区分，或无法辨别。 最后一个索赔被称为索引的身份原则，它确保了落在其范围内的物体的个性; 我们将返回下面。
然而，这种方法已经批评了地面（其中），我们可以肯定会想到两个绝对无法区分的物体：思考星际迷航，我们可以想象一下精确再现物体的复制器装置，例如硬币甚至是一个人，给予两个这样的物体完全相同的属性。 不完全，人们可能会响应，因为这两个对象没有，实际上不能同时存在于同一位置; 也就是说，它们不具有相同的时空性质。 然后，在这些属性方面，仍然可以区分对象并因此被视为不同的个体。 显然，这种方法对于个性问题必须是由于个别对象难以支持的假设而受到支持。
基于这个属性的个性方法更加彻底的批评，坚持认为它与我们如何区分物体的鉴定问题与个性的形而上学基础进行混淆。 因此，争议，谈论可区分性需要至少两个物体，但我们可以想象一个只存在一个宇宙。 在这种情况下，它被声称，说这些物体是可区分的，而不是它是个人是不合适的。 虽然我们实际上并没有在这种情况下发现自己，但当然，它仍然坚持，应当截然不同，辨别性和个性截然不同。
如果接受了这一参数，那么必须在物体的属性之上追求个性原则。 一个候选人是物质的概念，其中在某种程度上被认为是性质。 Locke着名的物质作为“某事，我们不知道的东西”，因为要描述它，我们必须谈论其属性，但裸露的物质，其本质上没有属性本身。
或者，对物体的个性已经表达了它的“HAECCESITY”或“原始这项”（ADAMS 1979）。 顾名思义，这被认为是个性的原始基础，其无法进一步分析。 但是，它也被确定为自我身份的概念，理解为关系属性（亚当斯同ibid）并以一个参数谓词的形式更正式表达
x
=
一种
�
=
�
'。 每个人都被理解为自己与自己相同。 这似乎是我们开始的属性的方法的一种形式，但自我身份是一种相当奇特的财产。 正如我们所看到的那样，否认量子对象是自相同的，可能是捕获它们是非个人的想法的一种方式。
必须补充说，一些作者扩展了超出了差异性和自我认同问题的个人的概念。 Saunders（2015）规定，在整个时间内必须唯一确定个人。 这将历前的历前的形而上学问题带入图片中的常年（Transtowalal）身份（参见Haslanger 2003进行概述）。 与个人相关联的另一个特征是其在反事场景中识别的可能性，也称为Transworld可识别性（BIGAJ 2022，CH.8）。 在量子粒子排列的情况下，个性的这个方面尤为重要（如柜员2001中所述的反事实切换问题）。 另一方面，沿高频识别性与相同颗粒之间的相互作用（例如散射）的相互作用的分析密切相关。
这只是一种采用的各种位置的草图。 有相当大的辩论，其中哪些辩论适用于上述日常目的。 但至少普遍认为这些物品应该被视为个人的人。 当前物理理论（如电子，质子，中子等）进行的基本对象呢？ 这些可以被视为个人吗？ 一个响应是他们不能，因为它们在“古典”个人中的聚集体中表现得非常不同。
2.量子非个性
上述结论的论点 - 物理学的基本对象不能被视为个人 - 可以总结如下：首先，同一种类（例如电子）的“古典”和“量子”对象可以被视为无法区分在拥有相同的内在（即状态）的特性的意义上，例如休息质量，电荷，旋转等。现在考虑两种盒子或两种州的两种这种难以区分粒子的分布：
两箱并排，在第一个框中的两个圆圈（1）
两个盒子并排，两个圆圈在第二盒（2）
两个盒子并排，每个盒子中的一个圆圈（3）
数据
在古典物理学中，（3）给出了（1）或（2）的两倍，对应于前者可以通过置换颗粒来实现的两种方式。 这为我们提供了四种组合或肤色，因此我们可以得出结论，例如，在每个状态下找到一个粒子的可能性是1/2。 （请注意，假设四个组合中的任何一个组合都不被认为是以任何方式特权，所以每个都可能发生。）这是众所周知的“Maxwell-Boltzmann”统计数据，它被要求保护，热力学降低了热力学在二十世纪之交。
然而，在量子统计力学中，我们有两种“标准”形式：上述情况下有三种可能的布置（一个盒子中的颗粒，另一个颗粒，每个盒子中的一个），给出“Bose-Einstein”统计数据; 并且只有一个排列（每个盒子中的一个粒子），给予“费米迪拉克”统计数据（这使得保利排除原则和所有需要的内容。 抛开这两种量子统计数据之间的差异，本讨论的重要点是在Quantum案例中，颗粒的排列不被视为引起新的布置。 这结果位于量子物理的核心; 更加正式地将事物放在稍微，它是由所谓的“禁止区化假设”表示：
如果是粒子排列
p
�
应用于颗粒组件的任何状态功能，然后不能通过任何时间通过任何观察区分从原始的不受限制的稳定状态功能的方法。
（量子力学的状态功能决定了测量结果的概率。因此，脱节性假设表达的是，粒子置换不会导致测量结果的概率差异。假设的假设导致众所周知关于相同型粒子的可用状态和/或其可测量的属性的可用状态，由赫米特人（自相邻）运营商（Messiah和Greenberg 1964）表示。在二分的情况下，只有两种类型的状态 - 对称（用于玻色子）和反对称（用于费米子） - 这可以保证禁止区分的通用有效性。在该限制之后，应置换代表相同粒子（包括Hamiltonian）的系统物理性质的可观察到 - 不变（对称），而非对称运算符被认为是不受神经的。）
然后该论点继续如下：计数粒子的排列被计算为在古典统计力学中给出不同的布置意味着，虽然它们是难以区分的，但是这种颗粒可以被视为个体（确实，Boltzmann本人自己制作了这个明确的他在力学讲座的第一个公理，在上述难以采用的假设方面致以浮现。 由于这种个性在于颗粒的内在特性，因此它们可以被视为难以区分，因此它被邮政称为“超越个性”（1963）。 这概念可以以各种众所周知的方式兑现，如上面的简介所示：就某种底层洛克物质而言，例如，基于原始的。 更一般地说，人们可能以模态的方式接近它，通过HECECITIB的教义：这声明了两个可能的世界可以在定性地相同的方式描述一些人（即拥有相同的属性集），但通过归属不同的方式表示各个通过将一些非定性方面归咎于个人（Lewis 1986; Huggett 1999a），每个世界的抬头或更普遍，或者一般而言。
相反，如果在量子统计中不计数这样的排列，则遵循这些序列，因此在任何这些感官中不能被视为个体（1963年）中的Quantum对象。 换句话说，他们与大多数日常物体都有截然不同，因为他们是“非个人”的。 请注意，我们在这里对Transworld（反事实）识别的可能性呼吸，作为个体的定义特征之一，与基于标准的可区分性的概念不同。 Quantum统计数据统计不计数允许的粒子的允许安排，因为在不保留其身份的情况下，在反事实方面的意义上，而不是完全无法区分的意义（他们显然不是，因为他们占据了独特的盒子，因此可以区分）。 缺乏反事实可识别性可以缩小到相同的粒子具有相同的无关属性集，因此不能是唯一的“标记”。
关于颗粒的非个性的根本形而上述结论可以追溯到出生和海森伯格本身的反射，并进一步阐述了量子物理学基础的最早讨论。 由于Weyl在他的经典文本上进行了组理论和量子力学：
......一个相同的双胞胎迈克和IKE在量子状态E2中的一个相同的双胞胎麦克风和IKE中的可能性不包括两个可分离的情况，允许迈克和IKE上置换; 这些人中的任何一个都不可能保留他的身份，使他们中的一个永远能够说'我是迈克'而另一个'我是ike。'即使原则上也不能要求一个电子的Alibi！ （Weyl 1931）
Recalling the discussion sketched in the Introduction, if we were to create a twin using some kind of Star trek replicator, say, then in the classical domain such a twin could insist that‘I’m here and she’s there’ or, more generally,‘I’m in this state and she’s in that one'并“交换我们过度有所作为”。 在古典领域中，每个（无法区分）双胞胎的形而上学的“alibi”是在他们的个性中接地的。 Weyl的点是在量子力学中，他们没有。
量子个性
这一结论 - 衡量对象不是个体 - 但不是整个故事。 首先，经典和量子物理学之间关于个性和非个性之间的对比并不像似乎那样简单。 如已经表明，涉及框中粒子排列的上述账户似乎很好地拟合，在洛徒的物质或原始的影响方面对个性的理解。 然而，可以提供替代现场 - 理论账户，其中粒子表示为二分形'是/否'字段：通过这样的字段，场幅度在位置处于“是”
x
�
如果“粒子”存在于此
x
�
和'否'如果不是（红发1983年）。 在此账户中，通过时空位置与引言中提到的不可加以可取的假设一起赋予个性。 因此，在古典统计力学的情况下，上述粒子个性的颗粒个性的叙述是不需要的。
上面的粒子和盒图片对应于物理学家的多维“相位空间”，其描述了哪些特性的特性，而场景表示对应于“分配空间”，其简单地描述了哪个属性在哪个属性处于其中的数字。 Huggett指出，前者支持HECEDIT，而后者则没有，而且，此外，经验证据没有为这两个空间（Huggett 1999a）之间选择的基础。 因此，古典统计力学结合到Haecceitis的索赔也变得可疑。
其次，可以从完全不同的角度考虑来自排列的上述论点。 在经典案例中，每个盒子中的一个粒子的情况被给予可能的布置中的“2”的重量。 在量子统计的情况下，这种情况的重量为'1'。 利用这种加权，有两个可能的统计数据，如我们所指出的：Bose-Einstein，对应于对对称状态功能组装的对称状态功能，对应于反对称状态函数。 鉴于假设的欺诈性，可以说明对称状态函数始终保持对称和反对称始终反对称。 因此，如果施加初始条件，系统的状态是对称的或反对称的，则只有两个可能性 - Bose-Einstein或Fermi-Dirac - 系统，这解释了为什么重量分配给'每个状态下的一个粒子是经典价值的一半。 这为我们提供了一种理解古典和量子统计数据之间的差异的另一种方法，而不是缺乏对象的个性，而是在他们（法国1989年）可以访问哪些州而言。 换句话说，可以理解昆腾统计中不同“计数”的含义可以理解，与某种意义上的对象是非个体，但是与古典案例相比，它们有不同的状态。 在此视图上，对象仍然可以被视为个人，并且仍然存在如何兑现个性。
这两种角度都提出了有趣和不同的形而上学问题（对于有用的介绍，参见Castellani 1998b）。 让我们考虑一下，首先，对象是个人的“包”。 如何表达个性的相关概念？ 一个选择是采取传统的线条之一，将某种形式的原始的Persness或Lockean物质接地。 然而，这种形而上学是血管病学，许多自然主义的说服力，尤其是因为它超出了物理苍白。 或者，人们可能需要个性是原始的，而是通过将其绑定到“可数性”的思想来提出任何自然主义的倾向 - 从某种意义上说，我们总是可以算上许多量子物体处于给定的状态，并采取后者既有物理上有意义又能够“从理论中读出（Dorato和Morganti 2013）。 然而，可能觉得通过避免这种基因主义者的移动并采取物体的个性来更好地满足自然主义，以便将其特性降低到它们的性质中的后者，如理论所呈现的（可以进一步支持的感觉如上所述，对仅包含一个对象的可能世界的物理合理性的疑虑。 当然，为此工作，我们需要一些保证，在相关意义上没有任何两个物体（或无法区分）。 传统上，莱布尼兹着名的索引的身份原则提供了这种保证，让我们在现代物理学的背景下考虑这一原则的地位。
4.量子物理与钉孤立的身份
现在，当然，诸如相同类型的量子和古典物体 - 例如电子，说 - 这些意义上是难以区分的，因为它们具有所有内在性质 - 充电，旋转，休息质量等 - 共同。 然而，可以认为量子物体在更强烈的意义上是难以区分的，因为它不仅仅是两个或更多的电子具有相同的内在特性，而且 - 在标准理解上 - 没有测量，原则上可以确定哪一个。 如果以所有元族或关系属性识别出非内在的状态相关属性，则可以以标准地与可以为物体定义的自伴随操作员相关的物理幅度表达，然后可以示出两个玻若或两个联合对称或抗对称状态下的费团分别具有与另一个相同的半代理性质和相同的关系属性（法国和红发1988;另见Butterfield 1993，Dieks和Versteegh 2008）。 这对粗细的索赔的身份原则具有立即影响，这些原则粗略地表达，坚持认为这两件事难以清晰，必须是相同的。
抛开Leibniz自己的态度的历史问题，例如，参见，例如，Rodriguez-Pereyra 2014），它的支持者往往从索赔中撤退，即有必要并采取了替代观点，即它至少符合截然不同（面对明显的反击，例如可能包含两个无法区分球体的世界）。 有关原则应该如何表征的进一步问题，特别是存在哪些属性将包含在与判断判决相关的人的范围内。 不包括自我认同的财产（再次，我们再次回到以下），根据所涉及的物业，三种形式的原则可以广泛地分辨：最弱的形式，PII（1），两个人不可能拥有共同的所有性质和关系; 下一个最强的PII（2），不包括来自此描述的时空性质; 最强的形式PII（3）只包括Monadic，非关系性质。 因此，例如，PII（3）是没有两个人可以拥有所有相同的半导体特性（确实是强烈的索赔，尽管它是理解Leibniz自己的观点的一种方式）。
实际上，可以认为PII（2）和PII（3）在经典物理学中侵犯，其中相同种类的不同颗粒具有相同的识别，基本特征，例如质量。 当然，可能仍然可以使用一些意外的非关系和非时尚性质来辨别它们，例如速度，能量或动量，但原则上没有理由也不能够共享这些属性（我们可以考虑两个具有相同的古典粒子速度，因此是相同的能量和动量。当然，莱布尼兹本人不会受到这一结果的扰乱，因为他认为索引的身份原则最终仅适用于“Monads”，这是基本实体他的本体论。诸如粒子的物理对象被他视为“良好的现象”。）然而，PII（1）没有经典上侵犯，因为经典统计力学通常假设这种颗粒是难以穿透的，因此恰恰是这种颗粒他们的时空轨迹无法重叠。 因此，如上所述，它们可以通过它们的时空性质进行分层。
然而，在量子力学的情况似乎是非常不同的。 如果粒子被认为具有其常见的常见状态和状态依赖性的属性，那么也有一种意义，即使是原理的最弱形式，PII（1），失败（Cortes 1976; Teller 1983;法国和红发女郎1988年;有关替代视图，请参阅Van Fraassen 1985和1991以及Sec。在此条目中5）。 在这种理解上，钉孤立的身份原则实际上是假的。 因此，它不能用来通过与经典案例类似通过国家依赖性的属性来有效地保证个性化。 如果希望保持量子粒子是个体，那么他们的个性将必须被洛克物质，原始的，或者一般来说，某种形式的非定性HEECECE差异。
但是，这一结论受到挑战。 首先，它已经质疑是否可以说量子颗粒具有对PII（Massimi 2001）损害的意义上具有相关的状态依赖性的相关性质。另见MittelStaedt和Castellani 2000）。 但是，此参数仅适用于Monadic，状态相关性，因此上述结论仍然适用于PII（2）和PII（3）。 实际上，已经表明的是，允许与个性关系的PII版本不是最薄弱的原则形式，而是唯一适用的形式。
